Скачать 116.99 Kb.
Дата06.12.2018
Размер116.99 Kb.
ТипЛекция

Элементы кинематики



Лекция 5.

ЭЛЕМЕНТЫ КИНЕМАТИКИ

Основные понятия
В кинематике изучается механическое движение материальных точек и твердых тел без учета причин, вызывающих эти движения. Кинематику часто называют геометрией движения.

Механическое движение происходит в пространстве и во времени. Пространство, в котором происходит движение тел, рассматривается как трехмерное, все свойства его подчиняются системе аксиом и теорем эвклидовой геометрии. Время полагают ни с чем не связанным и протекающим равномерно.
Современное развитие физики привело к иным представлениям о пространстве и времени. Теория относительности, созданная величайшим ученым современности Эйнштейном, показала, что при скоростях, близких к скорости света (300 000 км/с), пространство и время зависят от скорости движения. При обычных скоро­стях указанная зависимость практически не обнаруживается и представления о пространстве и времени, установленные в классической механике, сохраняют силу.
В общем случае различные точки твердого тела совершают разные движения. Поэтому и возникает необходимость изучить в первую очередь движение отдельных точек тела. Чтобы определить положение точки в пространстве, нужно иметь какое-то неподвижное тело или связанную с ним систему координатных осей, которую называют системой отсчета. Движение заданного тела или точки обнаруживается только путем сравнения с системой отсчета.
В природе не существует неподвижных тел и, следовательно, не может быть абсолютно неподвижных систем отсчета. Обычно условно неподвижной системой отсчета считают систему координатных осей, связанную с Землей. Рассмотрим для примера движение точки в какой-то условно неподвижной системе координат хуг (рис. 115). Положение точки М в пространстве определяется тремя координатами. Эти координаты изменяются при переходе точки в другое положение. Кривая, которую описывает точка при движении в пространстве относительно выбранной системы отсчета, называется ее траекторией.

Траектории делятся на прямолинейные (например, движение точек поршня двигателя) и криволинейные (круговые — движение точек шкива, круглой пилы; параболические — движение жидко­сти при истечении из отверстия в боковой стенке сосуда и др.).
Движение точки в пространстве прежде всего определяется скоростью, которая характеризует быстроту и направление движения точки в данный момент времени.
В зависимости от скорости движение точки может быть равномерным и неравномерным. При равномерном движении скорость постоянна по величине, при неравномерном — переменна. Изменение скорости во времени характеризуется ускорением. Скорость и ускорение точки являются векторными величинами.
При изучении движения точки необходимо различать два важных понятия: пройденный путь (или перемещение) и расстояние. Расстояние определяет положение точки на ее траектории и отсчитывается от некоторого начала отсчета. Расстояние является алгебраической величиной, так как в зависимости от положения точки относительно начала отсчета и от принятого направления оси расстояний оно может быть и положительным, и отрицательным. В отличие от расстояния путь, пройденный точкой, всегда определяется положительным числом. Путь совпадает с абсолютным значением расстояния только в том случае, когда движение точки начинается от начала отсчета и совершается по траектории в одном направлении.

В общем случае движения точки путь равен сумме абсолютных значений пройденных точкой расстояний за данный промежуток времени.





Уравнение движения точки
В общем случае точка может двигаться по криволинейной траектории. Для изучения криволинейного движения точки необходимо уметь определить ее положение в назначенной системе отсчета (системе координат) в любой момент времени.

Уравнения, определяющие положение движущейся точки в зависимости от времени, называются уравнениями движения, Наиболее удобный способ задания движения точки — естественный способ. При этом задается траектория точки (графически или аналитически) и закон движения точки по траектории.


Пусть произвольная точка А перемещается по заданной траектории (рис. 116, а). Принимая точку 0 за начало отсчета, уравнение движения можно представить в виде

где 5 — расстояние точки А от начала отсчета; I — время.



Положение движущейся в плоскости точки (рис. 116, б) можно определить, если известны ее координаты х и у относительно системы двух взаимно перпендикулярных координатных осей Ох и Оу. При движении точки ее координаты изменяются с течением времени, следовательно, х и у являются некоторыми функциями времени и определяют движение точки:



Такой способ задания движения точки называется координатным. С помощью уравнений движения (121) можно найти траекторию точки. Для этого из них нужно исключить параметр — время I — и найти зависимость между координатами точки





Пример. При движении точки ее координаты изменяются с течением времени и определяются уравнениями:

Найти уравнения траектории движения точки.


Решение. Из уравнения (б) находим t = у/5 = 0,2 y. Подставляя значение t в уравнение (а), получим уравнение траектории

Уравнение (в) показывает, что траектория движения точки представляет собой прямую линию.


Скорость точки
Рассмотрим некоторые основные определения, важные для последующего изложения. Если точка за равные промежутки времени проходит равные отрезки пути, то ее движение называется равномерным.

Скорость равномерного движения V измеряется отношением пути s, пройденного точкой за некоторый промежуток времени, к величине этого промежутка времени



Скорость измеряется в единицах длины, деленных на единицу времени: м/с, см/с, км/ч и т. д.; 1 км/ч = 0,278 м/с, 1 м/с = 3,6 км/ч.

Если точка за равные промежутки времени проходит неравные пути, то ее движение называется неравномерным.

Скорость неравномерного движения есть величина переменная и является функцией времени

Рассмотрим точку М, которая перемещается по заданной траектории по некоторому закону s = f (t) (рис. 117, а). За промежуток времени Δ t точка М переместится в положение М1 {по дуге ММ1. Если промежуток времени Δ t мал, то дугу можно заменить ее хордой и найти в первом приближении среднюю скорость движения точки

Средняя скорость направлена по хорде от точки М к точке М1. Истинную скорость найдем путем перехода к пределу при Δ t‎‎→ 0.



Принаправление хорды в пределе совпадает с направлением касательной к траектории в точке М, т. е. значение скорости точки определяется как производная пути по времени, а направление ее совпадает с касательной к траектории в данной точке.


Если известны проекции скорости на оси координат, можно определить ее значение и направление (рис. 117, б):



Упражнение 1
1. Можно ли определить траекторию движения точки, если известно, как изменяются во времени координаты точки в прямоугольной системе координат (например, х = а t2; у = b t2)?

А. Можно. Б. Нельзя.


2. Можно ли только по заданной траектории точки определить пройденный ею путь?

А. Можно. Б. Нельзя.


3. Точка движется из A в B по траектории, указанной на рис. 118. Укажите направление скорости точки С.

А. Скорость направлена по СК. Б. Скорость направлена по СМ.

В. Скорость направлена по СМ. Г. Скорость направлена по СО.

4. Определите модуль и направление полной скорости точки, если заданы проекции скорости на оси координат; Vx = 3 м/с, Vу = 4 м/с.


Ускорение точки
При движении по криволинейной траектории скорость точки может изменяться и по направлению, и по величине. Изменение скорости в единицу времени определяется ускорением.

Пусть точка М (рис. 119, а) движется по какой-то криволинейной траектории и за время Δ t переходит из положения М в положение М1. Расстояние, пройденное точкой, представляет собой дугу MM1; ее длину обозначим Δ s. В положении М точка имела скорость V, в положении М1 — скорость V1. Геометрическую разность скоростей найдем, построив из точки М вектор VI. На рис. 119, а приращение скорости изображается вектором Δ V.



Скорость точки при перемещении ее из положения М в положение М1 изменилась и по величине, и по направлению. Среднее значение ускорения, характеризующего отмеченное изменение ско­рости, можно найти, разделив вектор приращения скорости Δ V на соответствующее время движения



Переходя к пределу при Δ t‎‎→ 0, получим истинное ускорение точки как векторную производную от скорости



Найденное ускорение характеризует изменение численного значения скорости и ее направления. Для удобства ускорение раскладывают на взаимно перпендикулярные составляющие по касательной и нормали к траектории движения (рис. 119, б)





Касательная составляющая аτ совпадает по направлению со скоростью или противоположна ей. Она характеризует изменение модуля скорости и соответственно определяется как производная от функции скорости



Нормальная составляющая аn перпендикулярна к направлению скорости точки. Она определяет изменение направления вектора скорости. Численное значение нормального ускорения определяется по формуле

где г — радиус кривизны траектории в рассматриваемой точке.

Составляющие аτ и an взаимно перпендикулярны, и поэтому значение полного ускорения определяется по формуле



Виды движения точки в зависимости от ускорения
Рассмотрим возможные случаи движения точки и проанализируем выведенные выше формулы для касательного и нормального ускорений. (Материал отсутствует, читайте в учебнике стр. 134-136)
Поступательное движение твердого тела

(Материал отсутствует, читайте в учебнике стр. 136-137)


Вращение тела вокруг неподвижной оси
При вращательном движении тела вокруг неподвижной оси все его точки, лежащие на оси вращения, остаются неподвижными. Остальные точки вращающегося тела описывают окруж­ности вокруг неподвижной оси в плоскостях, перпендикулярных к оси, с центром на этой оси.
Рассмотрим тело, которое вращается вокруг оси Oz (рис. 122). Плоскость вращающегося тела, проходящая через ось Oz и совпадающая в начальный момент времени с плоскостью чертежа I, займет через промежуток времени I положение II и оба отмеченных положения плоскости составят угол φ.

Угол φ называется углом поворота тела. Угол поворота измеряется в радианах и соответствует определенному положению тела. Для определения положения вращающегося тела в каждый данный момент служит уравнение, выражающее угол поворота как функцию от времени



Изменение угла поворота определяется угловой скоростью. Средней угловой скоростью вращающегося тела называется отношение приращения угла поворота Δ φ ко времени Δ t, в тече­ние которого это приращение произошло:



Истинная угловая скорость вращательного движения тела равна производной углового перемещения по времени



Угловая скорость ω измеряется в радианах в секунду, т. е. рад/с. Скорость при вращательном движении тела определяется частотой вращения п, об/мин. Связь между угловой скоростью ω (рад/с) и частотой вращения п (об/мин) можно установить следующим образом. За один оборот вращающегося тела угол поворота составит 2л рад. За п оборотов в 1 мин угол поворота составит 2лn. Соответственно угловая скорость определится путем деления угла поворота за п оборотов на 60 с:



Например, частота вращения вала электродвигателя п = 1400 об/мин, тогда угловая скорость ω



Когда угловая скорость тела постоянна (ω = const), вращение — равномерно. Угол поворота в этом случае определяется



Когда угловая скорость переменна, тело вращается неравномерно.

Изменение угловой скорости в единицу времени определяется угловым ускорением, равным производной угловой скорости по времени,

Угловое ускорение измеряется в радианах, деленных на секунду в квадрате, т. е. рад/с2.

При вращении тела вокруг оси с постоянным угловым ускорением (ε = const) происходит равнопеременное вращение. Уравнения равнопеременного вращения аналогичны уравнениям равнопеременного прямолинейного движения точки, только вместо линейных величин в них входят угловые величины. Выводятся эти уравнения тем же путем:

где ω 0 — начальная угловая скорость (при t = 0).

Угловое ускорение ε – величина алгебраическая: при равно­переменном ускоренном вращении его считают положительным, поэтому абсолютное значение угловой скорости будет все время возрастать. При равномерно-замедленном движении угловое ускорение считают отрицательным, поэтому абсолютное значение угловой скорости уменьшается.
Пример. Тело начинает вращаться равномерно-ускоренно из состояния покоя, делает 7200 оборотов за первые 2 мин. Определить угловое ускорение.
Решение. Воспользуемся уравнением равнопеременного вращения

Так как тело начинает вращаться из состояния покоя, то ω 0 = 0 и φ = ε t2/2, откуда ε = 2 φ / t2.

Производя вычисления, угол поворота φ выразим в радианах (1 оборот = 2 л рад), а время t выразим в секундах, тогда


Пример. Вал начинает вращаться равномерно-ускоренно из состояния покоя (ω 0 = 0), в первые 5 с он совершает поворот на угол φ = 25 рад. Какова его угловая скорость по истечении 10 с?
Решение. Определяем угловое ускорение из уравнения для угла поворота

при , откуда

Вычисляем угловую скорость при и


Скорости и ускорения точек вращающегося тела
Если тело вращается вокруг оси, то его точки перемещаются по окружностям (рис. 123, а), радиусы которых r равны расстояниям точек от оси вращения.
Рассмотрим точку М, которая за время Δ t прошла путь Δ s = ММ1. В данном случае путь Δ s можно определить как произведение угла поворота на радиус окружности, т. е.

Линейная скорость определится как производная пути по времени


Подставив вместо Δ s его значение по (144), получим



Подставив в формулу для линейной скорости точек тела, вра­щающегося вокруг неподвижной оси, значение частоты вращения в оборотах в минуту (об/мин), получим



Касательное ускорение точки вращающегося тела определяется из выражения



Нормальное ускорение точки равно отношению квадрата ско­рости к радиусу окружности



Подставив в выражение нормального ускорения ап = v2/ r зна­чение скорости v = ω r, получим



Значение полного ускорения вычисляется как диагональ пря­моугольника, построенного на составляющих ускорениях аτ, и ап (рис. 123, б), Подставив значения касательного и нормального ускорений, получим



Направление вектора полного ускорения точки вращающегося тела можно определить по углу α, образованному этим вектором с радиусом




Пример. Твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси, имеет в данный момент угловую скорость ω = 5 рад/с и угловое ускорение ε = - 20 рад/с2.

Определить касательное, нормальное и полное ускорение точки тела, находящейся на расстоянии 250 мм от оси вращения.



Решение. Определяем касательное ускорение
нормальное ускорение
полное ускорение
Пример. Вал вращался с угловой скоростью ωo = 6 рад/с. После отключе­ния двигателя его движение стало равномерно замедляться с угловым ускоре­нием ε = - 0,15 рад/с2. Определить графически и аналитически время, через ко­торое вал остановится.
Решение. Запишем уравнение для угловой скорости вала

ω = ωo + ε . t = 6 – 0,15 t.

Аналитическое решение дает результат:

ω = ωo + ε . tостанова = 0, откуда tостанова = - ωo / ε = - 6/0,15 = 9 с.


Упражнение 2
1. Определите характер вращения твердого тела вокруг неподвижной оси в следующих случаях.

А. ε = 5 рад/с2 Б. ε = 0 В. ω = 150 рад/с Г. ω = 20 t рад/с, где t — время, сек.


2. Какая составляющая ускорения любой точки твердого тела равна нулю при равномерном вращении твердого тела вокруг неподвижной оси?

А. Нормальное ускорение. Б. Касательное ускорение. В. Полное ускорение.


3. Определите угловую скорость вращения вала электродвигателя (в рад/с), если п = 1400 об/мин. Вычислите скорость и ускорение точки на поверхно­сти вала; диаметр вала d = 100 мм.




  1. На валу электродвигателя закреплен шкив 1 (рис. 127). Диаметр шкива D1 = 200 мм. Шкив 2 диаметром D2 = 400 мм приводится во вращение ремнем 3. Частота вращения первого шкива п1 = 1440 об/мин. Определите скорость ремня без учета проскальзывания и угловую скорость второго шкива. (Без проскальзывания означает, что линейная скорость обоих шкивов и ремня одинакова).